Отрывок: 6). Воспользуемся выражением для функции Гри- на с одним нулевым аргументом (1.67) при W = 2αMe: c1 = c0 4 9 ( Me Mµ )2 ∞∫ 0 x˜1 ( 1 + x˜1 2 ) e −x˜1 [ 1+ 2Me3Mµ ] × × [ 3Mµ 2Mex˜1 − ln ( 2Me 3Mµ x˜1 ) + 5 2 − C − Me 3Mµ x˜1 ] dx˜1. (2.25) Здесь c0 имеет вид (1.45). Результат интегрирования представим в виде разложения по отношению масс Me/Mµ до второго порядка: c1 = c0 [ Me Mµ + 2 9 ( Me Mµ )2( −4 ln ( Me Mµ ) + 1 + ln 81 16 )] . (2.26) Численные результаты для (2.20) и (2....
Полная запись метаданных
Поле DC | Значение | Язык |
---|---|---|
dc.contributor.author | Улыбин А. А. | ru |
dc.contributor.author | Мартыненко А. П. | ru |
dc.contributor.author | Завершинский И. П. | ru |
dc.contributor.author | зав.кафедрой ф. | ru |
dc.contributor.author | Самарский национальный исследовательский университет им. С. П. Королева (Самарский университет) | ru |
dc.coverage.spatial | трехчастичные мюонные атомы | ru |
dc.coverage.spatial | теория возмущений | ru |
dc.coverage.spatial | квазипотенциальный подход | ru |
dc.coverage.spatial | квантовая электродинамика | ru |
dc.coverage.spatial | ионы мюонного лития | ru |
dc.coverage.spatial | кулоновская функция грина | ru |
dc.coverage.spatial | атомы мюонного гелия | ru |
dc.coverage.spatial | сверхтонкая структура | ru |
dc.creator | Улыбин А. А. | ru |
dc.date.issued | 2016 | ru |
dc.identifier | RU\НТБ СГАУ\ВКР20161116144237 | ru |
dc.identifier.citation | Улыбин, А. А. Сверхтонкая структура трехчастичных мюонных атомов в квазипотенциальном подходе : вып. квалификац. работа по спец. "Физика" / А. А. Улыбин ; рук. работы А. П. Мартыненко; рец. И. П. Завершинский ; Самар. нац. исслед. ун-т им. С. П. Королева (Самар. ун-т), Физич. фак-т, Каф. общ. и теорет. физики. - Самара, 2016. - on-line | ru |
dc.format.extent | Электрон. дан. (1 файл : 0,5 Мб) | ru |
dc.title | Сверхтонкая структура трехчастичных мюонных атомов в квазипотенциальном подходе | ru |
dc.type | Text | ru |
dc.subject.rugasnti | 29.05 | ru |
dc.subject.udc | 537.8 | ru |
dc.textpart | 6). Воспользуемся выражением для функции Гри- на с одним нулевым аргументом (1.67) при W = 2αMe: c1 = c0 4 9 ( Me Mµ )2 ∞∫ 0 x˜1 ( 1 + x˜1 2 ) e −x˜1 [ 1+ 2Me3Mµ ] × × [ 3Mµ 2Mex˜1 − ln ( 2Me 3Mµ x˜1 ) + 5 2 − C − Me 3Mµ x˜1 ] dx˜1. (2.25) Здесь c0 имеет вид (1.45). Результат интегрирования представим в виде разложения по отношению масс Me/Mµ до второго порядка: c1 = c0 [ Me Mµ + 2 9 ( Me Mµ )2( −4 ln ( Me Mµ ) + 1 + ln 81 16 )] . (2.26) Численные результаты для (2.20) и (2.... | - |
Располагается в коллекциях: | Выпускные квалификационные работы |
Файлы этого ресурса:
Файл | Размер | Формат | |
---|---|---|---|
Улыбин_Александр_Александрович_Сверхтонкая_структура_трёхчастичных_мюонных.pdf | 497.47 kB | Adobe PDF | Просмотреть/Открыть |
Показать базовое описание ресурса
Просмотр статистики
Поделиться:
Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.