Отрывок: М ожно показать, что и все остальные недиагональные коэффициенты atJ также равны нулю. Так как в кубическом кристалле оси х и *2, х3 равнозначны, то а„ = а22 = а13 = Е{, и, учитывая (1.108), будем иметь: Ec{stJ) = £с(0)+ £ ,Д , (1.109) ди, ди, ди, ,. _ SV ,, , , где Д = е, , + е,, + с,, = — - н- н— - = divu = — (1.109а) дхх дх2 дх} V - относительное изменение объема в данной точке. Из уравнения (1.109) видно, что Е | име...
Полная запись метаданных
Поле DC Значение Язык
dc.contributor.authorКомов А. Н.ru
dc.contributor.authorСамарский государственный университетru
dc.coverage.spatialкинетические явления в полупроводникахru
dc.coverage.spatialкинетические эффектыru
dc.coverage.spatialтруды ученых СамГУru
dc.coverage.spatialполупроводникиru
dc.coverage.spatialполупроводниковая техникаru
dc.coverage.spatialучебные изданияru
dc.creatorКомов А. Н.ru
dc.date.issued2009ru
dc.identifierRU\НТБ СГАУ\424664ru
dc.identifier.citationКомов, А. Н. Кинетические явления в полупроводниках [Электронный ресурс] : [учеб. пособие] / А. Н. Комов ; Самар. гос. ун-т, Каф. полупроводниковой электроники и нанотехнологий. - Самара : Изд-во Самар. ун-та, 2009. - on-lineru
dc.description.abstractГриф.ru
dc.description.abstractИспользуемые программы: Adobe Acrobat.ru
dc.description.abstractТруды сотрудников Самар. ун-та (электрон. версия).ru
dc.description.abstractВ учебном пособии рассмотрены основные физические явления, возникающие в полупроводниках при воздействии электрических и магнитных полей. Изложение материала базируется на фундаментальных физических соотношениях, описывающих механизмы переноса носителей зru
dc.format.extentЭлектрон. дан. (1 файл : 828 Кб)ru
dc.language.isorusru
dc.publisherИзд-во Самар. ун-таru
dc.relation.isformatofКинетические явления в полупроводниках [Текст] : [учеб. пособие]ru
dc.subjectФизико-математические наукиru
dc.titleКинетические явления в полупроводникахru
dc.typeTextru
dc.subject.rugasnti29.19.31ru
dc.subject.udc537.311.322(075)ru
dc.textpartМ ожно показать, что и все остальные недиагональные коэффициенты atJ также равны нулю. Так как в кубическом кристалле оси х и *2, х3 равнозначны, то а„ = а22 = а13 = Е{, и, учитывая (1.108), будем иметь: Ec{stJ) = £с(0)+ £ ,Д , (1.109) ди, ди, ди, ,. _ SV ,, , , где Д = е, , + е,, + с,, = — - н- н— - = divu = — (1.109а) дхх дх2 дх} V - относительное изменение объема в данной точке. Из уравнения (1.109) видно, что Е | име...-
Располагается в коллекциях: Учебные издания

Файлы этого ресурса:
Файл Размер Формат  
Комов А.Н. Кинетические.pdf828.28 kBAdobe PDFПросмотреть/Открыть
Показать базовое описание ресурса Просмотр статистики
Поделиться:



Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.